因此两分钟不到。
很多学者便放下了笔，或是与身边的人低声做起了交流，或是轻轻点了点头。
很明显。
张清所说的情况确实存在——大于设计的立体角太小了。
低于下限的立体角虽然可以增加核材料的爆炸效率，但对于后续的能量传输却是一大致命缺陷，很容易导致起爆失败——就像作家日更少于4000一样，可以这样搞，但伱全勤就没了。
不过大于此时的表情却显得很淡定，只见他先是等所有在计算的学者们都放下了笔，才慢慢说道：
“没错，张清同志，如果从卢瑟福公式的思路来看，这个立体角确实有些小了。”
“据我们目前掌握的信息，无论是海对面还是毛熊的千层饼氢弹，应用的也都是卢瑟福公式。”
“但是有没有一种可能——我只是说可能啊，卢瑟福公式虽然适用于立体角的推导，但它其实并不是效率最大化的选择？”
张清顿时一怔。
接着大于想了想，继续说道：
“咱们基地的ca10运输车大家都知道吧，理论上它的最高车速是每小时65公里。”
“但这并不代表ca10车上那款5.6升6缸发动机的极限就是这个数字，如果把它换到一辆硬件条件更加优秀的车子上，那么它的时速说不定能爆发到80公里。”
“ca10就是卢瑟福公式，它能够流畅的驾驭那款发动机，甚至跑几千公里都不会出问题，但却并不是发动机的极限框架。”
这一次，张清总算听懂了大于的意思：
“于敏同志，你是说你推导出了一个比卢瑟福公式更加高效的散射公式？”
大于重重点了点头：
“没错。”
接着大于顺手拿起粉笔，直接在就近的黑板上写了起来：
“卢瑟福公式描述的是一种经典散射截面，在原子弹也就是核裂变的情景下都属于一个很优秀的理论。”
“但是根据我的推导，当条件换成聚变.哪怕是不可控聚变框架的时候，点粒子的碰撞参数其实存在一个陷阱。”
张清声调拔高了几分：
“陷阱？”
“是的。”
大于在自己写出的公式上画了个圈，解释道：
“在聚变情况下，点粒子的速度存在一个虚值。”
“这个虚值看起来是极限值，但实际上它还可以再快一些。”
早先提及过。
和立体角不是常规度数角一样，散射截面同样不是常规认知里的截面。
这是描述微观粒子散射概率的一种物理量，又称碰撞截面。
一种运动中的粒子碰撞另一种静止粒子时，如果在单位时间内通过垂直于运动方向单位面积上的运动粒子数为1，静止粒子数也是1，则单位时间发生碰撞的概率称为碰撞截面。
截面的量纲与面积的量纲相同，单位是靶恩， 1b=1024cm2 .。
如果碰撞为弹性散射，相应的截面称为弹性截面，如果碰撞为非弹性散射，相应的截面称为非弹性截面。
1909年的时候。
卢瑟福进行了α粒子散射实验，并在此实验的基础上建立了原子的核式结构模型，开创了原子物理学的新天地。
该实验也为后人提供了一种用散射手段研究物质结构的方法，对近代物理的发展产生了深刻的影响，并在近现代物理学诸多领域中有着广泛的应用。
在经典力学里。
粒子的运动有着确定的轨道，所以经典散射的关键也是求出轨道，即找出散射角与碰撞参数的关系，这里当然就要用到牛顿运动定律。
大多数对卢瑟福散射公式的证明都利用了牛顿第二定律或比耐公式，还有利用圆锥曲线的基本知识并结合参数的几何方法等等。
“设入射横截面上dσ面积元内的入射粒子被散射后位于大小为dΩ的立体角中，显然，dσ越大， dΩ也就越大。“
大于手中的粉笔哒哒哒的在黑板上进行着板书，同时飞快的说道：
“定义二者的比值为微分散射截面，即 d(θ)=dσdΩ。”
“而 dσ=bdbdφ，dΩ=sinθdθdφ，所以 d(θ)=bsinθ|dbdθ”
“上面的表达式中出现了绝对值符号，随着碰撞参数b的增大，散射角将减小，故 db/dθ是负值，而我们定义的微分截面为正值。”
“但实际上在核聚变情景中，α粒子的轨道并非是双曲线的一支，而是两支。”
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